题名 耦合判断与坐标选取
1
作者
陈立群
机构
鞍山钢铁学院
出处
《教材通讯 》
1991年第4期40-41,共2页
文摘
近几年出版的一些振动教材曾断言“系统是静力耦合还是动力耦合,抑或既是静力耦合又是动力耦合,这与系统的广义坐标选取有关”,国外一些有影响的振动著述也有类似说法,如“运动方程系中的耦合,取决于位移坐标的选择”,“耦合的性质决定于所选用的坐标”。实际上前述断言是不正确的。我们先分析一个讲授振动时常举的例子。图1所示的系统,若选取 A 点位移 y 和杆绕 A 点转动角θ为广义坐标,则一般认为此时呈现静力耦合和动力耦合。
关键词
振动理论 耦合 坐标
分类号
O32
[理学—一般力学与力学基础]
题名 判定多元函数极值存在的另一充分条件
2
作者
李显方
机构
中南工业大学
出处
《教材通讯 》
1991年第2期33-34,共2页
文摘
对可微的一元函数判定极值存在有两个充分条件:一是通过函数的一阶导数在驻点附近处的符号变化来判定;二是通过函数的二阶导数在驻点处的符号来判定。它们各有所长和局限性。然而,在二元函数的极值求法中,仅给出了判定极值存在的一个充分条件,如二元函数 z=f（x,y）的极值可通过 f<sub>xx</sub>,·f<sub>yy</sub>—f<sub>xy</sub><sup>2</sup>
关键词
多元函数 极值 函数论
分类号
O174.1
[理学—基础数学]
题名 粗糙接触面是一种基本约束类型
3
作者
冯立富
机构
西安空军工程学院
出处
《教材通讯 》
1991年第1期40-41,共2页
文摘
现行理论力学教科书对于约束的定义在文字上不尽相同,在意义上也略有差异。总的看来,大都采用下述定义:即把限制质点系中各个质点的位置和运动的条件称为约束,它是由那些与质点系相接触的其它物体构成的。根据上述定义,我们来分析一个例子。如图1,
关键词
理论力学 约束 粗糙接触面
分类号
O31
[理学—一般力学与力学基础]
题名 可改写只读存储器的特殊应用
4
作者
汪一鸣
机构
苏州大学 讲师
出处
《教材通讯 》
1991年第6期39-41,共3页
文摘
组合逻辑电路和时序逻辑电路的分析和设计是数字电路课程的核心内容。分析时,现行教材多已把重点放在一些典型的中规模集成电路上;而设计时,除了在讨论组合逻辑电路设计时涉及了一部分MSI外,主要还是用门电路和触发器来完成数字电路的设计。本文介绍的用可改写只读存储器设计数字电路的方法可以较好地把两者结合起来。
关键词
只读存储器 存储器 数字电路
分类号
TP333.7
[自动化与计算机技术—计算机系统结构]
题名 佛尔哈德滴定法中的问题
5
作者
张胜寒
机构
华北电力学院
出处
《教材通讯 》
1991年第4期39-40,共2页
文摘
佛尔哈德法即以铁铵矾 NH<sub>4</sub>Fe（SO<sub>4</sub>）<sub>2</sub>·12H<sub>2</sub>O 为指示剂的沉淀滴定法,终点的到达是以稍过量的滴定剂SCN<sup>-</sup>与铁铵巩中的 Fe<sup>3+</sup>反应生成的红色络合物来指示的。对于所生成的络合物,有的教材认为是 Fe（SCN）<sub>3</sub>,有的则认为是络离子 FeSCN<sub>2+</sub>,因为这两种物质都是红色的。但是由于它们的配位数和稳定性不同,所以对指示剂用量及滴定误差的估算有很大的影响。如按生成 FeSCN<sup>2+</sup>计算,指示剂的理论用量为 Fe<sup>3+</sup>
关键词
分析化学 沉淀滴定法 佛尔哈德法
分类号
O655.24
[理学—分析化学]
题名 Kepler问题的矢量积分
6
作者
丁光涛
机构
安徽师范大学 副教授
出处
《教材通讯 》
1991年第6期35-37,共3页
文摘
质点在有心力场中运动时对力心的角动量是守恒矢量;若力场是平方反比力场,则由于其动力学对称性,又存在新的矢量积分。本文将分别利用直角坐标系和柱坐标系,导出两个Kepler问题中特有的矢量积分:Hamilton矢量和Laplace-Runge-Lenz矢量,并简要讨论这两个矢量积分的应用。
关键词
质点 运动学 KEPLER
分类号
O311.1
[理学—一般力学与力学基础]
题名 坐标变换在波函数角度分布图示中的应用
7
作者
黄振炎
机构
温州师范学院 副教授
出处
《教材通讯 》
1991年第6期37-39,共3页
文摘
单电子原子即氢原子与类氢离子波函数的角度部分是球谐函数Y<sub>l,m</sub>(θ,=Θ（θ）Φ。共图示可用立体极坐标图,即由原点引出一直线,、方向为θ,,若取其长度为|Y|,所有这些线的端点在空间形成一个曲面,并在曲面各部分标上正负号,
关键词
波函数 角度分布图示 坐标变换
分类号
O641
[理学—物理化学]
题名 研究压杆稳定性应突出整体性效应
8
作者
郑航太
机构
重庆石油学校
出处
《教材通讯 》
1991年第3期41-42,共2页
文摘
现行的材料力学教材中,大多认为临界应力的增大可以提高压杆稳定性。有不少教材将式σ<sub>cr</sub>/σ≥n<sub>w</sub>作为校核压杆稳定性的条件,笔者认为这一问题值得探讨。按此判断条件,由临界应力计算公式σ<sub>cr</sub>=π<sup>2</sup>E/λ<sup>2</sup>知,可通过减低压杆柔度λ值来增大临界应力σ<sub>cro</sub>又λ=ul/i,可设法增大i值以减低压杆柔度,从而达到提高压杆稳定性之目的。
关键词
材料力学 压杆 稳定性
分类号
TB301
[一般工业技术—材料科学与工程]
题名 关于“解析延拓”的几点思考
9
作者
张培璇
机构
山东大学
出处
《教材通讯 》
1991年第3期38-39,共2页
文摘
“解析延拓”部分是现行复变函数教材中的薄弱环节。鉴于这部分在复变函数中的位置越来越重要,因而需进一步探讨,这里谈一些粗浅的想法。一、解析延拓的概念体系从历史的演变过程来看,解析延拓的概念体系明显有三个层次: 1.解析延拓概念的直观描述。 2.系统地论述外斯托拉斯的概念体系:元素、直接解析延拓、元素链、解析延拓、一般解析函数。
关键词
复变函数 解析开拓
分类号
O174.5
[理学—基础数学]
题名 材料力学教学中的两点尝试
10
作者
熊慧而
机构
湖南大学
出处
《教材通讯 》
1991年第4期43-44,共2页
文摘
一、拉压超静定问题这是学生初次接触到的静不定问题,其中建立变形协调方程是解题的难点。一般教材将载荷超静定问题与温度应力、装配应力分开讲述,分开建立变形协调方程,这样就更增加了学生解题的困难。为此,我在教学中引入了初变形的概念。
关键词
材料力学 教学
分类号
TB301－4
[一般工业技术—材料科学与工程]
题名 椭圆偏振光的旋向及旋速
11
作者
郑树梓 王继少
机构
吉林大学 东北师范大学
出处
《教材通讯 》
1991年第4期36-37,共2页
文摘
如何判断椭圆偏振光的旋向,是物理教学中的重要内容之一。在一些物理学教材和光学专著中,对这个问题的阐述并不完善,且有错误之处,另外,大部分书均未提及旋转速率问题,偶有,也不正确。本文将首先导出判断椭圆偏振光旋向及旋速的普遍公式,然后针对存在的问题进行分析。
关键词
椭圆偏振兴 物理光学
分类号
O436.3
[机械工程—光学工程]
题名 α—氨基酸和茚三酮显色反应机理
被引量：9
12
作者
陈忠云
机构
湖南邵阳师专
出处
《教材通讯 》
1991年第2期36-37,共2页
文摘
国内外的有机化学教材对α-氨基酸和茚三酮显色反应机理的论述差异较大,对颜色及反应条件的见解也不一致,对此,我们提出如下粗浅的看法。一、显色反应机理一些教材认为α-氨基酸和茚三酮的反应机理是先发生氧化还原反应。茚三酮是强的氧化剂,它把α-氨基酸氧化成亚氨基酸,随后水解产生氨,最后由被还原的茚三酮、氨和茚三酮之间发生缩合,得到有色产物。
关键词
Α-氨基酸 茚三酮 显色反应
分类号
O625.636
[理学—有机化学]
题名 关于“正弦级数,余弦级数”概念叙述的一点意见
13
作者
柏瑞
机构
中国纺织大学
出处
《教材通讯 》
1991年第5期42-43,共2页
文摘
在目前工科院校使用的高等数学教材Fo-urier级数一章中,关于“正弦级数、余弦级数”这节内容大多采用传统的讲法,即从[0,π]区间上被展函数的奇偶延拓入手加以叙述的。例如在清华大学所编写的《高等数学(下)》
关键词
正弦级数 余弦级数 函数论
分类号
O174.21
[理学—基础数学]
题名 工科理论力学中几个问题的探讨
14
作者
王永正
机构
空军工程学院
出处
《教材通讯 》
1991年第3期39-40,共2页
文摘
工科的理论力学教材内容虽应突出力学知识在工程实际问题中的应用,但仍应尽量保持理论上的严密性。笔者认为,现行教材在这一方面尚有一些不足之处,试举例如下。一、关于力矩的概念现行教材都直接从实践经验(用扳手拧螺帽,用力推门等)来建立力矩概念,这样做缺乏理论深度。
关键词
理论力学 教材
分类号
O31
[理学—一般力学与力学基础]
题名 应力分析中一个值得注意的定理
15
作者
李家杰
机构
南京建筑工程学院
出处
《教材通讯 》
1991年第1期39-40,共2页
文摘
材料力学教材中,分析平面应力状态时,论证了一点处两个互相垂直微分面上正应力之和保持常数(即该点处两个主应力之和)、剪应力服从互等定理,但对于两个互不垂直平面上应力之间存在什么关系,一般都未能涉及,只是编入一些有关的习题。这些习题中既给出了两面上的应力σ_a、τ_a 和σ_β、τ_β,又注明了两面之间的夹角θ,要求该点处主应力的大小和方向(见图1)。实际上,两面的应力与其间的夹角互相并非独立,因此二者不是任意给出的。对其间存在的关系。
关键词
材料力学 应力
分类号
TB301
[一般工业技术—材料科学与工程]
题名 确定瞬时静止时加速度瞬心的简便方法
16
作者
张焕泉
机构
华南理工大学
出处
《教材通讯 》
1991年第2期30-33,共4页
文摘
现行理论力学教材中,一般都引入瞬时平动和瞬时转动的概念,并介绍了速度瞬心法和速度投影定理。本文提出瞬时静止的概念,以解决在某些特殊情况(解习题时常遇到)下,加速度瞬心也会象速度瞬心那样容易找出。
关键词
理论力学 瞬时静止 加速度瞬心
分类号
O313
[理学—一般力学与力学基础]
题名 负温下克劳修斯表述的统计诠释
17
作者
陈水生
机构
江西景德镇教育学院
出处
《教材通讯 》
1991年第1期36-37,共2页
文摘
热力学第二定律的克劳修斯表述,是热力学的重要理论支柱。在正绝对温度(简称正温)范围内,其表述的实验基础是尽人皆知的。自从1951年 Purell 和 Pound 等人在 LiF晶体的核自旋系统中发现负绝对温度(简称负温)现象后,由于 Ramsey 等人的工作,负温热力学也逐步完善起来。然而,Ramsey 关于“负温下克劳修斯表述仍成立”的假设,至今仍无直接的实验依据和恰当的理论解释。
关键词
热力学 克劳修斯表述 负温
分类号
O414.1
[理学—理论物理]
题名 利用单位阶跃函数求拉氏变换
18
作者
张容万
机构
上海静安区业余大学
出处
《教材通讯 》
1991年第5期40-41,共2页
文摘
在拉氏变换的教学中,求给定函数的拉氏变换是一个重要问题。对于一般的初等函数,可利用某些常见函数如e<sup>kt</sup>、sinkt、coskt、 t<sup>k</sup>（k】-1）的拉氏变换公式及拉氏变换的基本性质直接来求,例如教材[1]附录II“拉氏变换简表”中的大部分函数的象函数都可以这样求出。然而,对于另一些函数如分段函数、周期函数等,则需进行积分运算。
关键词
函数论 拉普拉斯变换
分类号
O174.5
[理学—基础数学]
题名 滑动矢量性质在刚体运动学中的应用
19
作者
薛克宗
出处
《教材通讯 》
1991年第5期34-37,共4页
关键词
运动学 刚体 理论力学 滑动矢量
分类号
O311.2
[理学—一般力学与力学基础]
题名 孤立带电体尖端电荷密度大的证明
20
作者
郭懿
出处
《教材通讯 》
1991年第1期37-38,43,共3页
关键词
电磁学 导体 电荷密度
分类号
O441
[理学—电磁学]
