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关于Nd∶YAG晶体R_2→Y_3跃迁有效受激发射截面的讨论 被引量：1
1
作者 李述涛 张行愚 +3 位作者 王青圃 范书振 李昀初 刘兆军 《激光与红外》 CAS CSCD 北大核心 2004年第2期157-158,共2页
文中对W.Koechner先生所著的《Solid-StateLaserEngineering》一书中关于Nd∶YAG晶体R2→Y3跃迁有效受激发射截面的描述进行讨论。
关键词 受激发射截面 有效受激发射截面 R2→Y3跃迁 ND:YAG晶体 激光器
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Nd∶YAG晶体1.064μm受激发射截面随温度变化特性研究 被引量：7
2
作者 赵圣之 陈磊 +3 位作者 张路 张福军 Alexandra Rapaport Michael Bass 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2004年第2期133-135,共3页
测量了Nd∶YAG晶体从 - 70℃到 +80℃不同温度下的荧光发射光谱和荧光寿命 ,计算了该晶体在不同温度下 1.0 6 4μm受激发射截面 。
关键词 ND:YAG晶体 受激发射截面 荧光光谱 温度依赖性
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钕离子浓度对受激发射截面的影响 被引量：3
3
作者 李顺光 陈树彬 +2 位作者 温磊 胡丽丽 王标 《强激光与粒子束》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第12期1159-1162,共4页
　通过对N31型磷酸盐激光钕玻璃的6种钕离子浓度进行实验,采用Judd Ofelt模型对样品进行分析,发现随着钕离子浓度的增加,受激发射截面逐渐减小。因此在激光系统设计中,应充分考虑钕离子浓度的影响。选择浓度合适的钕玻璃作为工作物质,... 　通过对N31型磷酸盐激光钕玻璃的6种钕离子浓度进行实验,采用Judd Ofelt模型对样品进行分析,发现随着钕离子浓度的增加,受激发射截面逐渐减小。因此在激光系统设计中,应充分考虑钕离子浓度的影响。选择浓度合适的钕玻璃作为工作物质,可使激光系统性能达到最优。 展开更多
关键词 吸收系数 有效线宽 受激发射截面 钕离子浓度
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LD端面泵浦固体激光器理论在测量Nd:YVO_4晶体有效受激发射截面中的应用 被引量：2
4
作者 王正平 孙洵 +5 位作者 许心光 孙连科 张少军 孟宪林 程瑞平 邵宗书 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2001年第2期103-106,共4页
对四种掺杂浓度的Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体进行了激光性质的研究和对比．从ＬＤ端面泵浦固体激光器的理论出发，结合实验数据计算了相应晶体的有效受激发射截面σｅ．结果表明，随Ｎｄ３＋ 浓度的提高．Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体的有效受激发射截... 对四种掺杂浓度的Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体进行了激光性质的研究和对比．从ＬＤ端面泵浦固体激光器的理论出发，结合实验数据计算了相应晶体的有效受激发射截面σｅ．结果表明，随Ｎｄ３＋ 浓度的提高．Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体的有效受激发射截面σｅ逐渐增大，上能级寿命τｅ不断减小，两者的乘积在２ａｔ．％附近达到最大值． 展开更多
关键词 LD端面泵浦 固体激光器 ND:YVO4晶体 掺杂浓度 有效受激发射截面
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单、双电荷离子与原子碰撞中的激发态和发射截面比较
5
作者 刘家瑞 雷子明 +3 位作者 杨锋 潘广炎 于德洪 孙湘 《物理学报》 SCIE EI CAS 1988年第8期1254-1259,共6页
本文给出了单、双电荷离子和He,Ne,Ar,碰撞过程中产生的激发态的实验结果。He^(q+),Ar^(q+)(q=1,2)离子束实验室能量为(70—170)×qkeV。光学测量由光学多道分析系统(OMA)完成,波长范围为200—800nm。观察到单、双电荷离子和原子碰... 本文给出了单、双电荷离子和He,Ne,Ar,碰撞过程中产生的激发态的实验结果。He^(q+),Ar^(q+)(q=1,2)离子束实验室能量为(70—170)×qkeV。光学测量由光学多道分析系统(OMA)完成,波长范围为200—800nm。观察到单、双电荷离子和原子碰撞中各种不同的激发过程,讨论了发射截面和入射离子电荷数、势能亏损的依赖关系。 展开更多
关键词 发射截面 谱线 电子俘获 俘获(物理学) 能级 激发态 碰撞(物理) 原子碰撞 双电荷离子
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双电荷离子Ar^(2+)与He、Ne原子碰撞中的发射截面
6
作者 杨锋 雷子明 +3 位作者 刘家瑞 潘广炎 于德洪 孙湘 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 1989年第1期945-958,共14页
双电荷离子Ar^(2+)和He、Ne原子碰撞中,存在着三种碰撞激发过程,一是双电子俘获激发过程,二是单电子俘获激发过程,三是直接激发过程。实验用光学多道分析系统(OMA)对这些过程进行了光学测量,得到了ArⅠ、ArⅡ、NeⅠ、NeⅡ、HeⅠ、HeⅡ... 双电荷离子Ar^(2+)和He、Ne原子碰撞中,存在着三种碰撞激发过程,一是双电子俘获激发过程,二是单电子俘获激发过程,三是直接激发过程。实验用光学多道分析系统(OMA)对这些过程进行了光学测量,得到了ArⅠ、ArⅡ、NeⅠ、NeⅡ、HeⅠ、HeⅡ谱线的发射截面,并对这些发射截面进行了比较,发现在入射离子速度相同的情况下,Ar^(2+)+Ne碰撞体系的发射截面要比Ar(2+)+He碰撞体系的大。OMA的光谱波长范围是200—800um。入射离子Ar(2+)的能量范围是140—340keV。 展开更多
关键词 双电荷离子 原子碰撞 发射截面
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两种不同计算发射截面方法的比较
7
作者 刘永皓 董云峰 刘彰基 《大庆师范学院学报》 2010年第3期83-86,共4页
采用McCumber理论与Fuchtbauer-Ladenburg公式两种方法计算和探讨了稀土离子从激发态向基态跃迁的受激发射截面,并对两种方法进行了比较,指出了其各自的适用范围。
关键词 吸收截面 发射截面 跃迁几率 光学性质
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14.2MeV能量下的n—^9Be双微分中子发射截面
8
作者 陈金象 《青岛大学学报（自然科学版）》 CAS 1997年第A00期156-158,共3页
关键词 中子 铍9 双微分 中子发射截面
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高发射截面掺镱氧化物玻璃 被引量：3
9
作者 姜淳 邓佩珍 +1 位作者 张俊洲 干福熹 《光学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2000年第9期1287-1290,共4页
在国外报道的一些掺镱 (Yb3 + )激光玻璃基础上 ,实验研究得到发射截面更大的掺 Yb3 +玻璃。其中掺 Yb3 + 锗碲酸盐、硼酸盐和硅铌酸盐玻璃的发射截面大于 1.9pm2 ;磷酸盐玻璃的发射截面较小但有较长的荧光寿命。优良的光谱性质使这些... 在国外报道的一些掺镱 (Yb3 + )激光玻璃基础上 ,实验研究得到发射截面更大的掺 Yb3 +玻璃。其中掺 Yb3 + 锗碲酸盐、硼酸盐和硅铌酸盐玻璃的发射截面大于 1.9pm2 ;磷酸盐玻璃的发射截面较小但有较长的荧光寿命。优良的光谱性质使这些玻璃有望成为高平均功率和高峰值功率激光器增益介质的候选基质。 展开更多
关键词 发射截面 氧化物玻璃 激光材料 掺杂 镱
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氧离子轰击引起钽的L壳层X射线发射截面的研究 被引量：4
10
作者 徐秋梅 杨治虎 +2 位作者 杜树斌 常宏伟 张艳萍 《物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2011年第9期257-261,共5页
在北京原子能研究院串联加速器上,利用20—45MeV的O5+轰击Ta靶,研究靶的L壳层X射线.给出了Ta的L壳层各亚壳层Ll,Lα,Lβ和LγX射线发射截面的比值,并且与ECPSSR理论计算做了比较.结果表明,在误差范围内比值σ(Ll)/σ(Lα)、σ(Lβ)/σ(L... 在北京原子能研究院串联加速器上,利用20—45MeV的O5+轰击Ta靶,研究靶的L壳层X射线.给出了Ta的L壳层各亚壳层Ll,Lα,Lβ和LγX射线发射截面的比值,并且与ECPSSR理论计算做了比较.结果表明,在误差范围内比值σ(Ll)/σ(Lα)、σ(Lβ)/σ(Lα)和σ(Lγ)/σ(Lα)的实验结果与理论计算符合得较好. 展开更多
关键词 L壳层X射线 发射截面 ECPSSR理论
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热容激光器中热致受激发射截面改变对输出功率的影响 被引量：3
11
作者 汪晓波 许晓军 陆启生 《中国激光》 EI CAS CSCD 北大核心 2009年第1期43-46,共4页
固体热容激光器发射期间将废热储存在激光介质中,从而使激光介质的温度随着激光的不断发射而不断升高。温度的升高导致激光介质的受激发射截面发生改变。有效受激发射截面的改变导致激光增益的变化。根据各种掺钕磷酸盐玻璃和掺杂原子... 固体热容激光器发射期间将废热储存在激光介质中,从而使激光介质的温度随着激光的不断发射而不断升高。温度的升高导致激光介质的受激发射截面发生改变。有效受激发射截面的改变导致激光增益的变化。根据各种掺钕磷酸盐玻璃和掺杂原子数分数为1%的Nd∶YAG的发射截面随温度变化的规律,计算出使用相应工作介质的固体热容激光器随温度上升后抽运阈值和输出功率的改变。计算结果表明,掺钕磷酸盐玻璃和Nd∶YAG介质工作在热容模式下,随着温升导致的有效受激发射截面不断减小,激光器输出功率明显下降。 展开更多
关键词 激光器 热容激光器 受激发射截面 数值计算
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掺铒光纤吸收截面和发射截面温度特性研究 被引量：3
12
作者 徐宏杰 杜赛辉 《激光与光电子学进展》 CSCD 北大核心 2014年第10期57-61,共5页
为了获得不同温度下掺铒光纤的吸收截面谱和发射截面谱,理论分析了掺铒光纤损耗系数、吸收截面和发射截面与温度的关系。实验研究了损耗谱,吸收截面和发射截面谱随温度的变化。利用截断法测量掺铒光纤的损耗谱,通过损耗谱得到吸收截面谱... 为了获得不同温度下掺铒光纤的吸收截面谱和发射截面谱,理论分析了掺铒光纤损耗系数、吸收截面和发射截面与温度的关系。实验研究了损耗谱,吸收截面和发射截面谱随温度的变化。利用截断法测量掺铒光纤的损耗谱,通过损耗谱得到吸收截面谱,然后利用McCumber关系算出发射截面谱,研究表明波长小于1536 nm时,损耗系数随着温度降低而增大,波长大于1536 nm时损耗系数随着温度的升高而增大。 展开更多
关键词 光纤光学 温度 损耗系数 吸收截面 发射截面
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高电荷态离子Ne^(4+)与He原子碰撞中激发态和发射截面
13
作者 杨锋 潘广炎 +5 位作者 李大万 徐谦 刘惠萍 赵孟春 刘占稳 张文 《科学通报》 EI CAS CSCD 北大核心 1992年第6期496-499,共4页
离子与原子碰撞过程中产生的信息是非常丰富的,从而引起了科学家们极大的兴趣。实验证明,测量得到的信息中有离子信号,电子信号,光信号以及原子团信号等。在寻找短波长和软X射线激光器的研究中,高电荷态离子和光信号特别引入注目。1982... 离子与原子碰撞过程中产生的信息是非常丰富的,从而引起了科学家们极大的兴趣。实验证明,测量得到的信息中有离子信号,电子信号,光信号以及原子团信号等。在寻找短波长和软X射线激光器的研究中,高电荷态离子和光信号特别引入注目。1982年,Bloemen等人,对Ne^(q+)(q=1,2,3,4)离子分别与He、Ne、Ar原子碰撞中入射离子的激发进行了研究, 展开更多
关键词 离子 原子 碰撞 发射截面 激发态
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Nd∶GGG晶体荧光寿命的测试及受激发射截面的计算
14
作者 李昌立 孙晶 +3 位作者 曾繁明 李建利 万玉春 刘景和 《光学技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第2期193-195,共3页
介绍了荧光寿命的测试原理。设计了荧光寿命测试系统。利用脉冲取样技术测试了Nd∶GGG晶体的荧光寿命,约为250μs。采用英国的荧光光谱仪,在室温条件下,用波长为488nm的Ar离子激光器激发Nd:GGG晶体,获得了Nd:GGG晶体的荧光光谱,计算出... 介绍了荧光寿命的测试原理。设计了荧光寿命测试系统。利用脉冲取样技术测试了Nd∶GGG晶体的荧光寿命,约为250μs。采用英国的荧光光谱仪,在室温条件下,用波长为488nm的Ar离子激光器激发Nd:GGG晶体,获得了Nd:GGG晶体的荧光光谱,计算出的Nd∶GGG晶体的受激发射截面σ(λ)为21.57×10-20cm2。 展开更多
关键词 Nd:GGG晶体 荧光寿命 荧光光谱 受激发射截面
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Cr∶Nd∶GSGG晶体1.061μm受激发射截面随温度变化特性研究
15
作者 赵圣之 陈磊 +4 位作者 郑加安 张路 张福军 Alexandra Rapaport Michael Bass 《光学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第7期884-886,共3页
测量了Cr∶Nd∶GSGG晶体从 - 70℃到 +80℃温度下的荧光发射光谱和荧光寿命 ,计算了该晶体在不同温度下 1 .0 61 μm受激发射截面 。
关键词 Cr:Nd:GSGG晶体 受激发射截面 温度 荧光发射光谱 荧光寿命 线性变化关系 激光晶体 激光器
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Nd…GdVO_4和Nd…YVO_4晶体发射截面谱及微片激光器光谱的实验研究 被引量：7
16
作者 蔡美伶 胡淼 +6 位作者 戴荣 陈松 李齐良 周雪芳 魏一振 卢旸 毕美华 《中国激光》 EI CAS CSCD 北大核心 2017年第11期15-21,共7页
实验研究了Nd…GdVO_4和Nd…YVO_4晶体发射截面谱的温度特性,并根据发射截面谱与激光波长的对应关系,进一步研究了温度对Nd…GdVO_4和Nd…YVO_4双频微片激光器输出光谱的影响。实验结果表明,在所研究的温度范围内,随着温度的升高,Nd…Gd... 实验研究了Nd…GdVO_4和Nd…YVO_4晶体发射截面谱的温度特性,并根据发射截面谱与激光波长的对应关系,进一步研究了温度对Nd…GdVO_4和Nd…YVO_4双频微片激光器输出光谱的影响。实验结果表明,在所研究的温度范围内,随着温度的升高,Nd…GdVO_4和Nd…YVO_4晶体发射截面谱的中心波长发生红移、峰值下降,且均与温度呈准线性关系;对应的双频微片激光器波长也随温度升高呈现线性红移,但双频频差保持不变;在晶体发射截面谱和激光波长的共同红移作用下,双频激光分量的功率均衡度发生变化。 展开更多
关键词 激光器 功率均衡 温控 热致波长漂移 发射截面谱 激光光谱
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一种稀土离子发射截面的计算方法 被引量：20
17
作者 李毛和 胡和方 祁长鸿 《光学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第5期626-629,共4页
介绍一种将McCumber理论和Judd Oflet理论结合起来计算稀土离子从激发态跃迁回基态的发射截面的方法 ,这种方法非常简单 ,只需要测量离子的吸收光谱。计算了氟化物玻璃中稀土离子Tm3+ 、Yb3+ 和Er3+ 第一激发态的发射截面 ,其结果表明... 介绍一种将McCumber理论和Judd Oflet理论结合起来计算稀土离子从激发态跃迁回基态的发射截面的方法 ,这种方法非常简单 ,只需要测量离子的吸收光谱。计算了氟化物玻璃中稀土离子Tm3+ 、Yb3+ 和Er3+ 第一激发态的发射截面 ,其结果表明这种方法是很实用的。 展开更多
关键词 发射截面 光学性质 稀土离子 固体激光器 放大器 激发态 基态 McCumer Judd-Oflet
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变截面导弹发射筒成形工艺研究 被引量：2
18
作者 何喜营 赵海娥 +1 位作者 杨树文 杨跃东 《精密成形工程》 2010年第1期61-65,共5页
对变截面导弹发射筒的缠绕工艺进行了研究。目的在于简化工艺,提高精度,减轻质量,节约成本,缩短生产周期。详细地介绍了这种发射筒的成形工艺选择、芯模设计、准备工艺设计、缠绕线形设计以及缠绕工艺设计,使这种发射筒满足武器系统提... 对变截面导弹发射筒的缠绕工艺进行了研究。目的在于简化工艺,提高精度,减轻质量,节约成本,缩短生产周期。详细地介绍了这种发射筒的成形工艺选择、芯模设计、准备工艺设计、缠绕线形设计以及缠绕工艺设计,使这种发射筒满足武器系统提出的新要求。 展开更多
关键词 变截面导弹发射筒 芯模设计 缠绕线形设计 缠绕工艺设计
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CdSe/ZnS量子点光谱吸收截面和辐射截面的确定
19
作者 程成 涂王平 《浙江工业大学学报》 CAS 2013年第3期332-337,共6页
提出了一种确定量子点吸收和辐射截面的简单和准确的方法.该方法根据Lambert-Beer定律,通过测量量子点的吸收谱确定吸收截面.然后,通过测量发射光谱,并与吸收谱作归一化处理,根据Mc Cumber理论来确定辐射截面.实际计算了辐射峰分别位于5... 提出了一种确定量子点吸收和辐射截面的简单和准确的方法.该方法根据Lambert-Beer定律,通过测量量子点的吸收谱确定吸收截面.然后,通过测量发射光谱,并与吸收谱作归一化处理,根据Mc Cumber理论来确定辐射截面.实际计算了辐射峰分别位于530nm和615nm的两种尺寸CdSe/ZnS量子点的吸收和辐射截面随波长的变化.这些光谱截面数据对CdSe/ZnS掺杂的光纤放大器和光纤激光器有重要的意义. 展开更多
关键词 量子点 吸收截面 发射截面
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放射性核束^17N轰击^9Be和^197Au靶的中子发射
20
作者 华辉 江栋兴 +12 位作者 李湘庆 钱涛 吴和宇 靳根明 詹文龙 段利敏 郭忠言 李祖玉 王淑芳 张保国 肖志刚 王宏伟 胡佩刚 《核技术》 CAS CSCD 北大核心 2001年第2期107-111,共5页
用飞行时间技术测得33.4MeV/u 17N与9Be和197Au靶发生核反应时在不同角度出射的中子能谱。中子角分布包含两种不同组分:聚焦于束流方向的狭窄角分布和扩展在宽角度范围的分布。对能量和角度积分获得对于9Be和197Au靶的发射中子总截面分... 用飞行时间技术测得33.4MeV/u 17N与9Be和197Au靶发生核反应时在不同角度出射的中子能谱。中子角分布包含两种不同组分:聚焦于束流方向的狭窄角分布和扩展在宽角度范围的分布。对能量和角度积分获得对于9Be和197Au靶的发射中子总截面分别为（15.2±1.7）×10-28m2和（120±20）×10-28m2。 展开更多
关键词 放射性核束 中子能谱 角分布 发射中子总截面 氮17 铍9靶 金197靶 中子发射
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