期刊文献+
共找到18篇文章
< 1 >
每页显示 20 50 100
圆湍射流拟序结构研究进展 被引量:10
1
作者 范全林 王希麟 +2 位作者 张会强 郭印诚 林文漪 《力学进展》 EI CSCD 北大核心 2002年第1期109-118,共10页
圆湍射流拟序结构的实验研究,经历了流场显示定性观测、热线、激光单点测量、数字图像等方法全流场定量测量以及当前三维演变机制的探讨.与此同时,静态激励和主动技术的拟序结构控制研究也获得了大量的成果 应用涡方法、直接数值模... 圆湍射流拟序结构的实验研究,经历了流场显示定性观测、热线、激光单点测量、数字图像等方法全流场定量测量以及当前三维演变机制的探讨.与此同时,静态激励和主动技术的拟序结构控制研究也获得了大量的成果 应用涡方法、直接数值模拟和大涡模拟等对圆湍射流拟序结构进行的数值模拟,在印证试验现象的同时,还进一步深入研究了拟序结构的输运特性、激发机制等相关内容、本文对上述进展进行了综述,以期为进一步开展湍射流的研究和应用提供依据. 展开更多
关键词 圆湍射流 拟序结构 流动显示 数值模拟 全流场定量测量 流体力学 静态激励
下载PDF
圆湍射流的轴对称大涡模拟 被引量:6
2
作者 范全林 张会强 +2 位作者 郭印诚 王希麟 林文漪 《燃烧科学与技术》 EI CAS CSCD 2001年第4期248-251,共4页
对空间发展的不可压缩圆湍射流进行了大涡模拟研究。在流动轴对称假定下 ,对 Re数等于 1130 0的圆湍射流流动进行数值模拟。大涡模拟很好地再现了圆湍射流中拟序结构非定常演化的前期过程 ,成功地捕获到了射流中 Kelvin- Helmholtz不稳... 对空间发展的不可压缩圆湍射流进行了大涡模拟研究。在流动轴对称假定下 ,对 Re数等于 1130 0的圆湍射流流动进行数值模拟。大涡模拟很好地再现了圆湍射流中拟序结构非定常演化的前期过程 ,成功地捕获到了射流中 Kelvin- Helmholtz不稳定性的触发与初级涡环的卷起及其第一次和第二次配对合并现象。但在流动轴对称假设下 ,大涡模拟不能模拟出湍流拟序涡环结构的破碎过程。对圆湍射流的轴对称大涡模拟结果进行长时间统计平均 ,能够预报出圆湍射流的核心区特征 ,但与圆湍射流的理论分析解和经典的实验数据对比发现 ,核心区后大涡模拟预报的流向速度降低缓慢。 展开更多
关键词 大涡模拟 拟序结构 圆湍射流 数值模拟 不可压缩流动
下载PDF
圆湍射流控制的实验研究 被引量:4
3
作者 范全林 王希麟 +2 位作者 郭印诚 张会强 林文漪 《燃烧科学与技术》 EI CAS CSCD 1999年第1期46-51,共6页
本文以圆湍射流为对象,研究了初始扰动参数的改变对湍流拟序结构发展的影响。当雷诺数Re=2938,5640,11750,以及扰动Strouhal(Sr)数在0~0.9范围变化时,通过流场显示,对射流喷口附近过渡区的拟序... 本文以圆湍射流为对象,研究了初始扰动参数的改变对湍流拟序结构发展的影响。当雷诺数Re=2938,5640,11750,以及扰动Strouhal(Sr)数在0~0.9范围变化时,通过流场显示,对射流喷口附近过渡区的拟序结构演变过程进行了观测。实验发现,在Strouhal数为0.5左右时,射流核心区长度最短,拟序结构的发展最显著,且对Re数不敏感;拟序结构随初始扰动振幅的增大而增长,但扰动幅值增大到一定程度后,涡的增长趋于不明显。本研究为通过控制湍流拟序结构进而控制湍流提供了初步依据。 展开更多
关键词 圆湍射流 流拟序结构 流控制 流动显示
下载PDF
宽粒径分布气粒两相圆湍射流特性研究 被引量:4
4
作者 范全林 张会强 +2 位作者 郭印诚 王希麟 林文漪 《燃烧科学与技术》 EI CAS CSCD 1999年第4期416-421,共6页
研究了一种宽粒径分布范围的气粒两相圆湍射流的特性。用ρp= 2 590 kg/m 3、0~200 μm 的玻璃微珠做颗粒相,实验Reynolds 数为5 640,粒气质量比为15% 。用粒子动态分析仪(PDA)详细测量了两相... 研究了一种宽粒径分布范围的气粒两相圆湍射流的特性。用ρp= 2 590 kg/m 3、0~200 μm 的玻璃微珠做颗粒相,实验Reynolds 数为5 640,粒气质量比为15% 。用粒子动态分析仪(PDA)详细测量了两相射流近场(x/D< 15)的流向、径向时均速度、湍动能及颗粒相浓度的分布,分析了Stokes数变化对两相射流的影响。结果表明,宽的颗粒相粒径分布削弱了特定St数颗粒与气相的作用。与单粒径分布的两相圆湍射流颗粒相uνp比气相的uν小一个量级的结论不同,在宽粒径分布的气粒两相水平圆湍射流中,颗粒相的湍动能与气相具有相当的量级。 展开更多
关键词 气粒两相射流 两相流 激光测试技术 圆湍射流
下载PDF
两相圆湍射流中Stokes数的影响 被引量:3
5
作者 张会强 郭印诚 +1 位作者 王希麟 林文漪 《燃烧科学与技术》 EI CAS CSCD 1999年第4期435-440,共6页
以Re= 5 640 的水平圆湍射流为对象,用粒子动态分析仪详细测量了单相及两相射流近场(x/D< 15)的轴向和径向时均速度、湍动能及颗粒相浓度的分布。实验选用粒径分布分别为25±3μm 、70±5 μm 和100... 以Re= 5 640 的水平圆湍射流为对象,用粒子动态分析仪详细测量了单相及两相射流近场(x/D< 15)的轴向和径向时均速度、湍动能及颗粒相浓度的分布。实验选用粒径分布分别为25±3μm 、70±5 μm 和100±10 μm 等的玻璃微珠(密度ρp= 2 590 kg/m 3)代表颗粒相,分析了两相圆湍射流中Stokes数变化对射流特性的影响。实验结果表明,St< 1 时应考虑颗粒相与气相湍流拟序结构的相互影响,在射流近场的横向截面上,颗粒相轴向速度有超前气相的现象。随着Stokes数的增大,颗粒相速度低于气相速度。由于颗粒相的加入,与单相射流相比,两相湍射流中的气相湍动能发生变化。当St< 1 和St1 时,气相湍能都呈增大的趋势,但二者增大的原因不同。 展开更多
关键词 圆湍射流 两相流 激光测试技术 Stokes数
下载PDF
圆湍射流拟序结构的频谱特性 被引量:2
6
作者 范全林 张会强 +3 位作者 郭印诚 赵子英 王希麟 林文漪 《燃烧科学与技术》 EI CAS CSCD 1999年第3期240-245,共6页
以圆湍射流为对象 ,用修正的周期图法对圆湍射流下游近场的速度场进行了频谱特性分析 ,空气射流的雷诺数为 Re=2 93 8。研究了外界主动声激励对圆湍射流功率谱的影响 ,并与流场显示的结果进行了对照。实验结果表明 ,在圆湍射流混合层内... 以圆湍射流为对象 ,用修正的周期图法对圆湍射流下游近场的速度场进行了频谱特性分析 ,空气射流的雷诺数为 Re=2 93 8。研究了外界主动声激励对圆湍射流功率谱的影响 ,并与流场显示的结果进行了对照。实验结果表明 ,在圆湍射流混合层内缘与核心区结合部是射流对外界声激励响应最明显的位置。外界声激励对圆湍射流的影响区域集中在射流近场。沿着射流方向 ,在射流出口和核心区尾部之间 ,功率谱分布有一个最大值。 展开更多
关键词 圆湍射流 频谱分析 流拟序结构 激光测试
下载PDF
两相圆湍射流大颗粒调制作用的PDPA实验研究
7
作者 王兵 刘毅 王希麟 《工程热物理学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2009年第7期1144-1148,共5页
采用相多普勒颗粒分析仪(PDPA)测量了雷诺数为8500的两相圆湍射流速度场,研究了两种大粒径颗粒对湍流的调制作用。发现在相同气载比条件下,大粒径颗粒加入后,在射流近场区域(X/D<10)气相湍流度增强,沿着射流中心轴线轴向和径向气相... 采用相多普勒颗粒分析仪(PDPA)测量了雷诺数为8500的两相圆湍射流速度场,研究了两种大粒径颗粒对湍流的调制作用。发现在相同气载比条件下,大粒径颗粒加入后,在射流近场区域(X/D<10)气相湍流度增强,沿着射流中心轴线轴向和径向气相湍流度增强;较小粒径颗粒加入后削弱气相湍流度。在射流远场X/D=20截面,较大粒径颗粒的加入会削弱气相湍流度,但其削弱程度不如小粒径颗粒。随着粒径的增大,两相射流湍流的气相湍流度进一步增加。 展开更多
关键词 气固两相流 圆湍射流 流度 粒径 相多普勒颗粒分析仪(PDPA)
下载PDF
雷诺数对气固两相圆湍射流影响的实验研究 被引量:2
8
作者 白建基 郑水华 +1 位作者 樊建人 岑可法 《浙江大学学报(工学版)》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第3期433-437,共5页
为了探求气固两相圆湍流射流的特性,研究了不同雷诺数对气固两相圆湍射流的影响.在水平圆喷口近场处使用了粒子图像测速技术(PIV),对雷诺数分别为6 2301、0 010时的气固两相湍流射流进行测试.采用3种粒径的玻璃微珠作为示踪粒子.获得了... 为了探求气固两相圆湍流射流的特性,研究了不同雷诺数对气固两相圆湍射流的影响.在水平圆喷口近场处使用了粒子图像测速技术(PIV),对雷诺数分别为6 2301、0 010时的气固两相湍流射流进行测试.采用3种粒径的玻璃微珠作为示踪粒子.获得了距喷口出口截面轴向距离为3倍喷口内径处的示踪粒子速度矢量分布.分析比较了不同雷诺数下气相拟序结构对于颗粒扩散的影响.结果表明,随着雷诺数的增大,大颗粒受气相流场的作用更大,颗粒沿轴向的运动刚性加强,颗粒跟随主气流前进的趋势更加明显. 展开更多
关键词 圆湍射流 拟序结构 粒子图像测速技术 雷诺数
下载PDF
气固两相圆湍射流流动的大涡模拟 被引量:4
9
作者 容易 张会强 王希麟 《清华大学学报(自然科学版)》 EI CAS CSCD 北大核心 2007年第2期240-243,共4页
针对气固圆湍射流流动采用基于双向耦合的大涡模拟方法进行了模拟,研究了直径为105μm的颗粒的存在对圆湍射流的影响。单相流动的预报结果在射流形态以及时均速度和湍流强度等统计结果方面均与实验结果符合良好。两相流动的时均速度和... 针对气固圆湍射流流动采用基于双向耦合的大涡模拟方法进行了模拟,研究了直径为105μm的颗粒的存在对圆湍射流的影响。单相流动的预报结果在射流形态以及时均速度和湍流强度等统计结果方面均与实验结果符合良好。两相流动的时均速度和湍流强度等统计结果与实验结果符合较好,与单相流动的模拟结果相比,105μm的颗粒加入流场后,由于其较快的响应特征起到了阻尼作用,从而降低了气相场的湍流强度。 展开更多
关键词 圆湍射流流动 大涡模拟 双向耦合 颗粒
原文传递
城垛形喷口圆湍射流拟序结构的流动显示
10
作者 容易 张会强 王希麟 《清华大学学报(自然科学版)》 EI CAS CSCD 北大核心 2004年第2期248-251,共4页
用流动显示的方法研究了城垛形喷口对圆湍射流拟序结构的影响。实验中喷口流动Reynolds数为5000,Strouhal数为0.50。实验结果表明:城垛形喷口能够影响圆湍射流中大涡结构的产生和演化,进而控制湍射流。无动态激励时,该喷口对射流中拟序... 用流动显示的方法研究了城垛形喷口对圆湍射流拟序结构的影响。实验中喷口流动Reynolds数为5000,Strouhal数为0.50。实验结果表明:城垛形喷口能够影响圆湍射流中大涡结构的产生和演化,进而控制湍射流。无动态激励时,该喷口对射流中拟序结构的影响与垛口数目和垛口高度有关。有动态激励时,城垛形喷口和声波扰动一起,在促进大涡结构的产生和演化方面,总是相互加强的。因此,城垛形喷口是控制圆湍射流拟序结构的一个有效途径。 展开更多
关键词 圆湍射流 城垛形喷口 激励 流动显示 拟序结构 大涡结构
原文传递
入口扰动对圆湍射流流动大涡模拟预报的影响
11
作者 容易 张会强 王希麟 《清华大学学报(自然科学版)》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第5期732-735,共4页
运用大涡模拟方法分别对不加扰动和加扰动的圆湍射流流动进行了数值模拟,比较了两者在大尺度涡结构的演化过程以及时均速度和湍流强度等统计结果方面的预报差异,并与实验结果进行了对照。模拟结果表明,施加了入口扰动的模拟结果在物理... 运用大涡模拟方法分别对不加扰动和加扰动的圆湍射流流动进行了数值模拟,比较了两者在大尺度涡结构的演化过程以及时均速度和湍流强度等统计结果方面的预报差异,并与实验结果进行了对照。模拟结果表明,施加了入口扰动的模拟结果在物理真实性方面和统计结果的准确性方面均要明显优于未加扰动的模拟结果。分析了不加扰动和加扰动模拟的本质差异,指出准确预报实际圆湍射流流动应采用施加入口扰动的三维模拟。 展开更多
关键词 圆湍射流 大涡模拟 入口扰动 三维模拟
原文传递
横流中圆孔湍射流的旋涡结构 被引量:22
12
作者 李炜 姜国强 张晓元 《水科学进展》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第5期576-582,共7页
应用PIV流场测试系统,研究不同流速比的横流中圆孔湍射流的旋涡结构。发现主要有4类旋涡,即射流主体周缘剪切层的类开尔文涡列、横流绕流分离旋涡、射流喷口前缘的马蹄涡系和尾迹涡。分析了这些旋涡的形成机理及其拓扑性质,射流近区有... 应用PIV流场测试系统,研究不同流速比的横流中圆孔湍射流的旋涡结构。发现主要有4类旋涡,即射流主体周缘剪切层的类开尔文涡列、横流绕流分离旋涡、射流喷口前缘的马蹄涡系和尾迹涡。分析了这些旋涡的形成机理及其拓扑性质,射流近区有两条分离线,一条是横流绕流分离线,另一条是使射流两侧剪切层旋涡进入分离旋涡区的分离线。证实绕流分离旋涡最终在射流的顺流贯穿段进入射流主体,混合形成射流主体内的主反向旋转涡对。 展开更多
关键词 横流 射流 旋涡结构 实验装置
下载PDF
高雷诺数圆湍潜射流的数值模拟研究 被引量:1
13
作者 古磊 陈科 +1 位作者 盛立 尤云祥 《江苏科技大学学报(自然科学版)》 CAS 北大核心 2021年第4期1-8,共8页
运用计算流体动力学(computational fluid dynamics,CFD)方法,基于不可压缩的Navier-Stokes方程,对真实尺度下的高雷诺数圆管湍流潜射流与自由表面的相互作用进行了数值研究.在圆管湍流射流过程中运用Realizable k-ε的雷诺时均(Reynold... 运用计算流体动力学(computational fluid dynamics,CFD)方法,基于不可压缩的Navier-Stokes方程,对真实尺度下的高雷诺数圆管湍流潜射流与自由表面的相互作用进行了数值研究.在圆管湍流射流过程中运用Realizable k-ε的雷诺时均(Reynolds average navier-stokes,RANS)模型,射流停止后,采用大涡模拟(large eddy simulation,LES)方法模拟大尺度涡在背景流体中的演化.研究表明:随着时间的推移,湍射流涡结构从球形冠状结构向具有准二维的流动特征转变,涡的前端出现明显的塌陷现象,并逐渐达到某种相对稳定的状态;从流场中纵剖面上来看,射流流体逐渐上升并向自由表面聚集,并有流体在自由表面处反射,形成斜向下的流动,同时中纵剖面上形成许多局部微小的涡结构;从自由表面上来看,流场从初始的具有速度辐射与速度汇聚中心而不形成涡的阶段向表面流体主要向前流动并出现涡演化的阶段转变. 展开更多
关键词 射流 高雷诺数 自由表面 浅水
下载PDF
火烧炉内气相燃烧过程的三维数值模拟
14
作者 史光梅 李明海 +2 位作者 罗群生 陈均 刘朝 《强度与环境》 2007年第1期43-48,54,共7页
本文对某工业火烧炉内的三维湍流气相燃烧场特性进行了数值模拟,湍流模型采用可实现k-ε双方程模型,湍流燃烧采用有限速率/涡耗散模型,辐射换热采用P1模型,数值方法采用SIMPLE算法,实现了炉内火烧试验的数值再现,特别考察了入口压力、燃... 本文对某工业火烧炉内的三维湍流气相燃烧场特性进行了数值模拟,湍流模型采用可实现k-ε双方程模型,湍流燃烧采用有限速率/涡耗散模型,辐射换热采用P1模型,数值方法采用SIMPLE算法,实现了炉内火烧试验的数值再现,特别考察了入口压力、燃料/空气比、多烧嘴不同组合工况等因素对炉内温度场和流场的影响,并对该火烧炉的运行提出了一些合理化建议,为其实际运行提供了有益的参考。 展开更多
关键词 数值模拟 火烧炉 圆湍射流 气相燃烧
下载PDF
颗粒粒径和气载比改变时湍流调制的变化 被引量:1
15
作者 王兵 刘毅 王希麟 《航空动力学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2009年第8期1818-1823,共6页
采用相多普勒颗粒分析仪(PDPA)测试了两相圆湍射流速度场,研究了颗粒雷诺数较小情况下,粒径和气载比变化时颗粒对气固两相圆湍射流的湍流调制作用.实验结果表明:颗粒粒径的减小或气载比的增加均使颗粒对气相湍流度的削弱作用增强.通过... 采用相多普勒颗粒分析仪(PDPA)测试了两相圆湍射流速度场,研究了颗粒雷诺数较小情况下,粒径和气载比变化时颗粒对气固两相圆湍射流的湍流调制作用.实验结果表明:颗粒粒径的减小或气载比的增加均使颗粒对气相湍流度的削弱作用增强.通过无量纲化的分析,表明颗粒粒径的减小对气相湍流度的削弱程度强于气载比增加时对湍流度的削弱程度. 展开更多
关键词 气固两相流 圆湍射流 流调制 气载比 粒径 相多普勒颗粒分析仪
原文传递
不同密度材料颗粒对两相湍流调制的实验 被引量:1
16
作者 王兵 刘毅 王希麟 《航空学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2009年第10期1829-1833,共5页
在颗粒雷诺数较小范围内,针对不同密度材料颗粒对气相湍流的调制规律进行了实验研究。采用相多普勒颗粒分析仪(PDPA)测量了气粒两相圆湍射流中气相速度和湍流度的分布,比较了相同形状、相同粒径和体积分数近似相同时玻璃微珠和聚苯乙烯... 在颗粒雷诺数较小范围内,针对不同密度材料颗粒对气相湍流的调制规律进行了实验研究。采用相多普勒颗粒分析仪(PDPA)测量了气粒两相圆湍射流中气相速度和湍流度的分布,比较了相同形状、相同粒径和体积分数近似相同时玻璃微珠和聚苯乙烯颗粒分别存在时的两相射流流动的气相速度和湍流度。实验发现:不同密度材料的颗粒对气相平均速度的调制作用差别不明显,但对气相湍流度的调制作用显著不同。在近场区域,密度大的玻璃微珠对气相湍流度的增强作用高于密度小的聚苯乙烯颗粒;在远场区域,气相湍流度被削弱,并且密度大的玻璃微珠的削弱作用强于密度小的聚苯乙烯颗粒。该研究为进一步提出合理的两相湍射流的控制方法提供了理论依据和指导。 展开更多
关键词 流调制 颗粒材料密度 气粒两相流 圆湍射流 相多普勒颗粒分析仪
原文传递
PIV measurements of turbulent jets issuing from triangular and circular orifice plates 被引量:8
17
作者 XU MinYi ZHANG JianPeng +2 位作者 MI JianChun NATHAN G J KALT P A M 《Science China(Physics,Mechanics & Astronomy)》 SCIE EI CAS 2013年第6期1176-1186,共11页
The present study experimentally investigated the near-field flow mixing characteristics of two turbulent jets issuing from equilateral triangular and circular orifice plates into effectively unbounded surroundings,re... The present study experimentally investigated the near-field flow mixing characteristics of two turbulent jets issuing from equilateral triangular and circular orifice plates into effectively unbounded surroundings,respectively.Planar particle image velocimetry(PIV) was applied to measure the velocity field at the same Reynolds number of Re=50,000,where Re = UeDe /with Ue being the exit bulk velocity and the kinematic viscosity of fluid,D e the equivalent diameters.The instantaneous velocity,mean velocity,Reynolds stresses were obtained.From the mean velocity field,the centreline velocity decay rate and half-velocity width were derived.Comparing the mixing characteristics of the two jets,it is found that the triangular jet has a faster mixing rate than the circular counterpart.The triangular jet entrainments with the ambient fluid at a higher rate in the near field.This is evidenced by a shorter unmixed core,faster Reynolds stress and centreline turbulence intensity growth.The primary coherent structures in the near field are found to break down more rapidly in the triangular jet as compared to the circular jet.Over the entire measurement region,the triangular jet maintained a higher rate of decay and spread.Moreover,all components of Reynolds stress of the triangular jet appear to reach their peaks earlier,and then decay more rapidly than those of the circular jet.In addition,the axis-switching phenomenon is observed in the triangular jet. 展开更多
关键词 triangular jet turbulent mixing coherent structures axis-switching
原文传递
Numerical prediction of the flow property in round turbulent jet of fiber suspension
18
作者 LIN JianZhong LIANG XiaoYu SHEN SuHua 《Science China(Physics,Mechanics & Astronomy)》 SCIE EI CAS 2013年第2期298-305,共8页
The equation of probability distribution function for mean fiber orientation,and the equations of Reynolds averaged NavierStokes,turbulence kinetic energy and turbulence dissipation rate with the additional term of th... The equation of probability distribution function for mean fiber orientation,and the equations of Reynolds averaged NavierStokes,turbulence kinetic energy and turbulence dissipation rate with the additional term of the fibers are derived and solved numerically.The effects of fiber concentration and fiber aspect-ratio on the mean velocity profile,turbulent kinetic energy and turbulent viscosity are analyzed.The results show that the mean axial velocity gradient increases near the centerline and decreases near the outside,respectively,as the fiber concentration increases.The mean axial velocity decreases with increasing the fiber concentration at the same radial positions.The centerline mean axial velocity decreases with axial distance,and this phenomenon is more obvious as the fiber concentration increases.The turbulent kinetic energy and turbulent viscosity increase over the jet region with an increasing fiber concentration.The variation tendency of mean axial velocity,turbulence kinetic energy and turbulence viscosity with fiber aspect-ratio is the same as that with fiber concentration.The difference is that the variation with fiber concentration is more obvious than with fiber aspect-ratio. 展开更多
关键词 turbulent fiber suspension round jet numerical simulation flow property
原文传递
上一页 1 下一页 到第
使用帮助 返回顶部