第一种非对称叠加态光场的等幂次N-Y最小测不准态 被引量：1

1

作者 徐敏 韩小卫 《西北师范大学学报（自然科学版）》 CAS 2003年第2期37-40,共4页

利用多模压缩态理论 ,研究了多模叠加态光场 ψ(ab)I 〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性 .结果发现 ,在一些特定的条件下 ,态 ψ(ab)I 〉q恒处于等幂次N Y最小测不准态 ,而不呈现等幂次N次方Y压缩效应 .可见 。

关键词 第一种非对称叠加态光场 等幂次N次方Y压缩效应 等幂次n-y最小测不准态 多模压缩态理论 量子光学

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一种多模叠加态光场的N次方Y最小测不准态

2

作者 韩小卫 《渭南师范学院学报》 2005年第2期27-29,共3页

研究了多模叠加态光场|ψI(ab)>q的等幂次N次方Y压缩特性,结果发现:态|ψI(ab)>q在一定的条件下恒处于等幂次N-Y最小测不准态,而不呈现等幂次N次方Y压缩效应。可见,在一定条件下由非对称相干态光场线性叠加所组成的多模叠加态光... 研究了多模叠加态光场|ψI(ab)>q的等幂次N次方Y压缩特性,结果发现:态|ψI(ab)>q在一定的条件下恒处于等幂次N-Y最小测不准态,而不呈现等幂次N次方Y压缩效应。可见,在一定条件下由非对称相干态光场线性叠加所组成的多模叠加态光场仍可保留原光场的相干特性。 展开更多

关键词 多模叠加态光场 等幂次n-y最小测不准态 场线 等幂次N次方Y压缩效应 线性叠加 相干态光场 相干特性 保留 发现 条件

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两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：20

3

作者 许定国 张继良 +3 位作者 薛琳娜 杨志勇 陈永庄 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第2期132-141,共10页

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,在不同的条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q 可分别呈现三种状态 :a)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可呈现“半相干态”效应 .2 )当压缩阶数为奇数时 ,若果 r1=r2 =r,则在不同的条件下 ,态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可分别呈现三种状态 :a)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N - Y最小测不准态 ;b)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .3)“半相干态”是指在一定条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N- Y最小测不准态 ,另一个正交分量既不处于等阶 N- Y最小测不准态也不呈现等阶 N次方 展开更多

关键词 多模奇相干态 多模复共轭奇相干态 四态叠加 多模叠加态 等价N次方Y压缩 等阶n-y最小测不准态 半相干态 量子力学 量子光学

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第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究 被引量：12

4

作者 侯瑶 董庆彦 +3 位作者 田来科 胡艳芳 杨志勇 孙秀泉 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第9期1064-1072,共9页

本文构造了由多模相干态｜｛Ｚj｝〉q与多模虚相干态｜｛iZj｝〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场｜Ψ（２）６〉q。利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ（２）６〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性。结果发现：1)... 本文构造了由多模相干态｜｛Ｚj｝〉q与多模虚相干态｜｛iZj｝〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场｜Ψ（２）６〉q。利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ（２）６〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性。结果发现：1)在压缩阶数N＝2p且p＝2l(l＝1，2，3，…，…)的条件下，无论各模的初始相位φj(j＝1，2，3，…，q)、态间的初始相位差(θ（Ｒ）pq－θ（Ｉ）pq)以及各单相干态光场的平均光子数之和qj＝1Rj等如何变化，态｜ψ（２）６〉q总是恒处于偶数阶等阶NY最小测不准态。2)在压缩阶数N＝2p且p＝2l＋１（l＝0，1，2，3，…，…)的条件下，当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θ（Ｒ）pq－θ（Ｉ）pq)以及各单模相干态光场的平均光子数之和qj＝1R２j等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时，态｜ψ（２）６）q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应. 展开更多

关键词 两态叠加 多模叠加态光场 偶数阶等阶n-y最小测不准态 偶数阶等阶N次方Y压缩 量子光学 线性叠加原理

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第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 被引量：3

5

作者 薛红 杨志勇 +3 位作者 韩小卫 王菊霞 孙秀泉 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第1期23-29,共7页

本文构造了由多模复共轭相干态的相反态 |{ -Z(a) *j }〉q 与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q,利用多模压缩态理论研究了态 |Ψ(ab) 〉q... 本文构造了由多模复共轭相干态的相反态 |{ -Z(a) *j }〉q 与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q,利用多模压缩态理论研究了态 |Ψ(ab) 〉q的任意偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )在压缩阶数 N取偶数 ,即 N =2 p的条件下 ,无论 p=2 m( m=1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,还是 p=2 m+1 ( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度(即平均光子数 )和初始相位都不相等 ,亦即 R(a)j ≠ R(b)j 和φ(a)j ≠φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,并且 qj =1R(a) 2 pj ≠ qj =1R(b) 2 pj ,则当满足一定的量子化条件 (或者在一些闭区间内连续取值 )时 ,态|Ψ(ab) 〉q总可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )在 N =2 p且 p=2 m+1 ( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,若 R(a)j =R(b)j 和 φ(a)j =φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,态 |Ψ(ab) 〉q则可呈现出等阶 N次方 展开更多

关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 任意偶数阶等阶N次方Y压缩 等阶N次方Y压缩简并 等阶n-y最小测不准态 量子光学

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第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的任意奇数阶等阶N次方Y压缩 被引量：2

6

作者 薛红 杨志勇 +3 位作者 韩小卫 王菊霞 孙秀泉 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第3期266-272,共7页

本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q 的任意奇数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N=2 p+1的条件下 ,无论 p=2 m还是 p =2 m+1 (m =0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,只要构成... 本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q 的任意奇数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N=2 p+1的条件下 ,无论 p=2 m还是 p =2 m+1 (m =0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个不同的量子态|{ - Zj(a) * }〉q与 |{ - i Zj(b) * }〉q 的各对应模的强度 (即平均光子数 )和初始相位都不相等 ,亦即Rj(a) ≠ Rj(b) 和φj(a) ≠φj(b) (j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,并且 qj =1R(a) (2 p+ 1)j = qj =1R(b) (2 p+ 1)j ,则当各对应模的初始相位φj(a) 与φj(b) 、各对应模的初始相位差 (φj(a) -φj(b) ) ,态间的初始相位差 (θ(a R)nq -θ(b I)nq )以及光子干涉项的幅度 qj =1R(a)j R(b)j 等分别满足一定的量子化条件时 ,态 |Ψ(ab) 〉q 的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的、任意奇数阶等阶 N次方 Y压缩效应 .这一结果 ,与现有报道的结果截然不同 . 展开更多

关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 任意奇数阶等阶N次方Y压缩 等阶n-y最小测不准态 量子光学

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多模虚奇、偶相干态的叠加态光场等幂N次方Y压缩 被引量：2

7

作者 王晋国 王明祥 +2 位作者 李英 刘宝盈 魏俊波 《西北大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2005年第1期44-47,共4页

目的　利用多模压缩态理论,研究态 |Ψ(4)oe V〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性。方法　根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模虚奇相干态和多模偶相干态组成的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)oeV〉q。结果　①当压缩次数N为偶数... 目的　利用多模压缩态理论,研究态 |Ψ(4)oe V〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性。方法　根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模虚奇相干态和多模偶相干态组成的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)oeV〉q。结果　①当压缩次数N为偶数时,态 |Ψ(4)oe V〉q始终不呈现广义非线性等幂N次方Y压缩效应: (a)当压缩次数N=4m(m=1, 2, 3,… )时,态 |Ψ(4)oe V〉q处于等幂N Y最小测不准态; (b)当N=4m-2(m=1, 2, 3,…)时,态 |Ψ(4)oe-V〉q呈现半相干态效应。②当压缩幂次N为奇数时,在一定条件下态 |Ψ(4)oeV〉q的第一正交分量和第二正交分量可分别呈现出奇数次和偶数次的广义非线性等幂N次方Y压缩效应。结论　发现了态 |Ψ(4)oe V〉q的广义非线性等幂N次方Y压缩具有某些新的物理性质。 展开更多

关键词 量子光学 多模压缩态 等幂N次方Y压缩 半相干态效应 等幂n-y最小测不准态

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一种强度不等的新型两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩效应 被引量：1

8

作者 王菊霞 杨志勇 +2 位作者 侯洵 韩小卫 薛红 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第2期129-134,共6页

本文构造了由多模虚共轭相干态 |{ i Z(a) *j }〉q与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的一种强度不等的新型两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q.利用多模压缩态理论 ,对态 |Ψ(ab) 〉q的等阶 N次方 Y... 本文构造了由多模虚共轭相干态 |{ i Z(a) *j }〉q与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的一种强度不等的新型两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q.利用多模压缩态理论 ,对态 |Ψ(ab) 〉q的等阶 N次方 Y压缩特性进行了详细研究 .结果发现 :该态在一定条件下可呈现出周期性变化的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,而在特殊条件下 ,则呈现出等阶 N次方 展开更多

关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 等阶N次方Y压缩 等阶n-y最小测不准态 等阶N次方Y压缩简并 量子光学 多模压缩态

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第Ⅰ种强度不对称三态叠加多模叠加态光场N次方Y压缩—第一正交相位分量的压缩情况 被引量：1

9

作者 张佩瑢 安毓英 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第7期791-798,共8页

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由三个强度不等的多模相干态光场| {Z( A)j }〉q、| {Z( B)j }〉q和 | {Z( C)j }〉q的线性叠加所组成的第 种强度不对称三态叠加多模叠加态光场 | ψ( ABC)l 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 | ... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由三个强度不等的多模相干态光场| {Z( A)j }〉q、| {Z( B)j }〉q和 | {Z( C)j }〉q的线性叠加所组成的第 种强度不对称三态叠加多模叠加态光场 | ψ( ABC)l 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 | ψ( ABC)l 〉q 的第一正交方分量 (即磁场分量 )的广义非线性等幂次 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1在上述各多模相干态光场中各模的强度和各模的初始相位各不相等的情况下 ,态 | ψ( ABC)l 〉q的第一正交分量 -磁场分量在一定的条件下 ,总可呈现出周期性变化的、任意等幂次的 N次方 Y压缩效应 ;2当上述各多模相干态光场的强度和各模的初始相位相等时 ,态 | ψ( ABC)l 〉q 的磁场分量的 N次方 Y压缩现象消失 ,态 |ψ( ABC)l 〉q可恒处于等幂次 N - 展开更多

关键词 第一正交相位分量 非对称三态叠加 多模叠加态光场 N次方Y压缩 n-y最小测不准态 磁场分量 量子光学

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第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究 被引量：22

10

作者 陈永庄 刘宝盈 +2 位作者 张继良 许定国 杨志勇 《商洛师范专科学校学报》 2000年第2期1-19,共19页

根据量子力学中的线性叠加原理 ,由两种不同的虚奇相干态构造了一种新型的多模叠加态光场2 | Ψ(4) ,O〉q,依照多模压缩态理论详细研究了态2 | Ψ(4) ,O〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 ,结果发现 :(1 )当 N=2 p(p=1 ,2 ,3 ,… ) ,且各模初... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,由两种不同的虚奇相干态构造了一种新型的多模叠加态光场2 | Ψ(4) ,O〉q,依照多模压缩态理论详细研究了态2 | Ψ(4) ,O〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 ,结果发现 :(1 )当 N=2 p(p=1 ,2 ,3 ,… ) ,且各模初相位 φj=± kπ/ (2 p) (k=0 ,1 ,2 ,… )时 ,无论γ1 (o) 、γ2 (o) 及θ1 (o) -θ2 (o) 之间的关系如何变化 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q总是恒处于等阶 N— Y最小测不准态 .(2 )当 N=4 m-2 (m=1 ,2 ,3 ,… ) ,φj=± (4 k+ 1 )π/ (2 N) (k=0 ,1 ,2 ,… )时 ,在不同的条件下 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q 的第一正交分量可分别呈现出等阶 N次方 Y压缩效应或处于等阶 N—Y最小测不准态 ,而第二正交分量既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N—Y最小测不准态 .(3 )当 N=2 p′+ 1 (p′=0 ,1 ,2 ,… )且γ1 (o) =γ2 (o) 、φj=± kπ/ (2 p′+ 1 )时 ,在不同的条件下 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q的第一正交分量分别可呈现等阶 N次方 Y压缩效应或处于等阶 N—Y最小测不准态 ,而第二正交分量始终不呈现等阶 N次方 Y压缩效应但可处于等阶 N—Y最小测不准态 .(4 )当 N=2 p′+ 1 (p′=0 ,1 ,2 ,… )且 γ1 (o)=γ2 (o) 、φj=± (2 k+ 1 ) π/ (2 (2 p′+ 1 ) )　 (k=0 ,1 ,2 ,3 ,… )时 ,在不同的? 展开更多

关键词 多模叠加态光场 等阶N次方压缩 等阶n-y最小测不准态 四态叠加 多模虚奇相干态 多模复共轭虚奇相干态 量子力学

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由奇偶相干态组成的两种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：3

11

作者 李英 陈永庄 +2 位作者 刘宝盈 杨志勇 许定国 《商洛师范专科学校学报》 2002年第2期1-6,共6页

用不同的多模奇偶相干态光场构造了两种不同的四态叠加多模叠加态光场|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q利用多模压缩态理论研究了态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1.在相同的条件下... 用不同的多模奇偶相干态光场构造了两种不同的四态叠加多模叠加态光场|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q利用多模压缩态理论研究了态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1.在相同的条件下态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q具有相同的等阶N次方Y压缩特征,即它们之间存在压缩简并现象.2.当压缩阶数N为偶数时,a.若Nj（?）=±k（?）π（k（?）=1,2,3,…）时,两态恒处于等阶N-Y最小测不准态;b.若N（?）j=±k（?）π+π/2（k（?）=1,2,3,…）时,这两态可呈现“半相干态”效应;3.当N为奇数时,在相同的条件下,这两态可呈现以下几种效应:a.第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b.第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c.可处于等阶N—Y最小测不准态;d.可呈现“半相干态”效应. 展开更多

关键词 相干态 等价N次方Y压缩 等阶n-y最小测不准态 “半相干态”效应 压缩简并 四态叠加多模叠加态 光物 量子光学

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态｜Ψ_i^((4))〉_q的广义非线性等幂次高次振幅压缩

12

作者 白少民 许定国 +1 位作者 蒙文 安毓英 《西安电子科技大学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2004年第1期59-62,共4页

构造了由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态的线性叠加所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)i〉q,利用多模压缩态理论,研究了态｜Ψ(4)i〉q的等幂次高次振幅压缩特性.结果发现:⑴在压缩幂次N为偶数时,态｜Ψ(4)i〉q恒处于等... 构造了由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态的线性叠加所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)i〉q,利用多模压缩态理论,研究了态｜Ψ(4)i〉q的等幂次高次振幅压缩特性.结果发现:⑴在压缩幂次N为偶数时,态｜Ψ(4)i〉q恒处于等偶数次幂N-Y最小测不准态;⑵在压缩幂次N为奇数时,在不同条件下,态｜Ψ(4)i〉q的第一和第二正交相位分量可分别呈现等奇数次幂高次振幅压缩效应. 展开更多

关键词 光场压缩态 量子噪声 n-y最小测不准态 等奇数次幂高次振幅压缩效应 线性叠加 等偶数次幂

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非对称两态叠加多模叠加态光场的一种最小测不准态

13

作者 张国前 薛红 李望 《科技导报》 CAS CSCD 北大核心 2010年第16期74-76,共3页

根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模复共轭相干态的相反态{-Zj^（a）＊}〉q与多模虚共轭相干态的相反态{-iZj^（b）＊}〉q,两者线性叠加组成强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场｜ψII^（ab）〉q。利用多模压缩态理论,对态｜... 根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模复共轭相干态的相反态{-Zj^（a）＊}〉q与多模虚共轭相干态的相反态{-iZj^（b）＊}〉q,两者线性叠加组成强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场｜ψII^（ab）〉q。利用多模压缩态理论,对态｜ψII^（ab）〉q的广义非线性高次压缩性质进行了详细分析。结果发现,若构成态｜ψ^II（ab）〉q的两个截然不同的量子光场态{-Zj^（a）＊}〉q和态{-iZj^（b）＊}〉q中,各对应模的强度（或平均光子数）满足qΣj=1Rj（a）N=qΣj=1R（b）Nj或q∏j=1R（a）Nj=q∏j=1Rj（b）N,并满足一定条件时,无论腔膜总数q、态间初始相位差（θnq（aR）-θnq（bI））,以及两态叠加的概幅rnq（aR）和rnq（bI）等如何变化,态ψII（ab）〉q总可以恒处于等幂次N-Y最小测不准态或等幂次N-H最小测不准态,成为一种新的相干态。 展开更多

关键词 多模叠加态光场 等幂次 n-y最小测不准态 N-H最小测不准态

原文传递

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩 被引量：2

14

作者 孟继德 《光电子技术与信息》 2004年第4期19-24,共6页

构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……)... 构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……),并且各个模的初始相位ψf、态|{zj(a)*})q和态|{izj(b)*})q的初始相位差θpq(R)-θnq(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj(a)Rj(b)的和∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]组成的混合相位θpq(R)-θnq(I)-∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数还是偶数,态|ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的. 展开更多

关键词 多模相干态 非对称两态叠加多模叠加态 等幂偶数次Y压缩 n-y最小测不准态

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Kerr介质中自相位调制对多模偶相干态等幂次N次方Y压缩特性的影响

15

作者 陈永庄 刘宝盈 杨志勇 《商洛师范专科学校学报》 2003年第2期4-6,30,共4页

利用多模压缩态理论,研究了在Kerr介质中自相位调制对多模偶相干态等幂次N次方Y压缩特性的影响,结果发现;1)当压缩阶数N为偶数时,多模Kerr偶相干态在一定的条件下总可随时间变化而周期性地处于等幂次N-Y最小测不准态;2)当压缩阶数N为奇... 利用多模压缩态理论,研究了在Kerr介质中自相位调制对多模偶相干态等幂次N次方Y压缩特性的影响,结果发现;1)当压缩阶数N为偶数时,多模Kerr偶相干态在一定的条件下总可随时间变化而周期性地处于等幂次N-Y最小测不准态;2)当压缩阶数N为奇数时,多模Kerr偶相干态在一定的条件下总可随时间变化而周期性地呈现等幂次N次方Y压缩效应. 展开更多

关键词 KERR介质 多模偶相干态 自相位调制 等幂次n-y最小测不准态 等幂次N次方Y压缩 量子态 量子光学

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一种新型的多模复共轭相干态光场的N次方Y压缩

16

作者 薛红 《渭南师范学院学报》 2002年第5期6-9,共4页

构造了一种由两复共轭态叠加多模叠加态场｜Ψ(2)〉q,详细研究了态｜Ψ(2)〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在一定的条件下,本文的态｜Ψ(2)〉q与文献[1]的态｜Ψ(2)msc〉q之间呈现出"等幂次N次方Y压缩简并"现象.

关键词 多模复共轭相干态光场 压缩简并 等幂次N次方Y压缩 等幂次n-y最小测不准态 压缩态 量子光学

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四态叠加多模叠加态光场|Ψ_e^((4)),Ⅲ〉_q的等阶N次方Y压缩 被引量：6

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作者 明崇善 许定国 安毓英 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第4期412-420,共9页

根据量子力学的线性叠加原理 ,构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场态 |Ψ(4)e , 〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N=4m,( m=1 ,2 ,3 ,… )时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 恒处于等阶数 ... 根据量子力学的线性叠加原理 ,构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场态 |Ψ(4)e , 〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N=4m,( m=1 ,2 ,3 ,… )时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 恒处于等阶数 N-Y最小测不准态 ;2 )当压缩阶数 N =4m′+2 ,( m′=0 ,1 ,2 ,… )时 ,在 (θ1-θ2 ) ,q,Rj,r1,r2 等取不同的组合定值下 ,态|Ψ(4)e , 〉q可分别呈现出等阶 N次方 Y压缩效应与“半相干态”效应 ;3 )当压缩阶数 N为奇数时 ,在 (θ1-θ2 ) ,q,Rj,r1,r2 等取不同的组合定值下 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 可呈现出等阶 N次方 展开更多

关键词 多模偶相干态 多模虚偶相干态 四态叠加 多模叠加态 等阶n-y最小测不准态 等阶N次方Y压缩 半相干态 量子光学 光场

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