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Effect of weak randomness flaws on security evaluation of practical quantum key distribution with distinguishable decoy states
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作者 周雨 李宏伟 +5 位作者 周淳 汪洋 陆宜飞 江木生 张晓旭 鲍皖苏 《Chinese Physics B》 SCIE EI CAS CSCD 2023年第5期254-260,共7页
Quantum key distribution provides an unconditional secure key sharing method in theory,but the imperfect factors of practical devices will bring security vulnerabilities.In this paper,we characterize the imperfections... Quantum key distribution provides an unconditional secure key sharing method in theory,but the imperfect factors of practical devices will bring security vulnerabilities.In this paper,we characterize the imperfections of the sender and analyze the possible attack strategies of Eve.Firstly,we present a quantized model for distinguishability of decoy states caused by intensity modulation.Besides,considering that Eve may control the preparation of states through hidden variables,we evaluate the security of preparation in practical quantum key distribution(QKD)scheme based on the weak-randomness model.Finally,we analyze the influence of the distinguishability of decoy state to secure key rate,for Eve may conduct the beam splitting attack and control the channel attenuation of different parts.Through the simulation,it can be seen that the secure key rate is sensitive to the distinguishability of decoy state and weak randomness,especially when Eve can control the channel attenuation. 展开更多
关键词 weak randomness quantum key distribution distinguishable decoy state
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第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 被引量:3
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作者 薛红 杨志勇 +3 位作者 韩小卫 王菊霞 孙秀泉 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第1期23-29,共7页
本文构造了由多模复共轭相干态的相反态 |{ -Z(a) *j }〉q 与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q,利用多模压缩态理论研究了态 |Ψ(ab) 〉q... 本文构造了由多模复共轭相干态的相反态 |{ -Z(a) *j }〉q 与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q,利用多模压缩态理论研究了态 |Ψ(ab) 〉q的任意偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )在压缩阶数 N取偶数 ,即 N =2 p的条件下 ,无论 p=2 m( m=1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,还是 p=2 m+1 ( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度(即平均光子数 )和初始相位都不相等 ,亦即 R(a)j ≠ R(b)j 和φ(a)j ≠φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,并且 qj =1R(a) 2 pj ≠ qj =1R(b) 2 pj ,则当满足一定的量子化条件 (或者在一些闭区间内连续取值 )时 ,态|Ψ(ab) 〉q总可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )在 N =2 p且 p=2 m+1 ( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,若 R(a)j =R(b)j 和 φ(a)j =φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,态 |Ψ(ab) 〉q则可呈现出等阶 N次方 展开更多
关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 任意偶数阶等阶N次方Y压缩 等阶N次方Y压缩简并 等阶N-Y最小测不准态 量子光学
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第Ⅱ种强度不等的两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 1腔模总数与压缩阶数两者之积取偶数的情形 被引量:3
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作者 薛红 杨志勇 +3 位作者 韩小卫 侯洵 孙秀泉 王菊霞 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第6期641-646,共6页
利用多模压缩态理论研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场 | Ψ( ab) 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积取偶数 ,亦即 q N=2 p时 ,无论 p=2 m( m=1 ,2 ,3,… ,… ) ,还是 p=2 m+ ... 利用多模压缩态理论研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场 | Ψ( ab) 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积取偶数 ,亦即 q N=2 p时 ,无论 p=2 m( m=1 ,2 ,3,… ,… ) ,还是 p=2 m+ 1 ( m=0 ,1 ,2 ,3,… ,… ) ,只要各模的初始相位差 ( φ( a)j - φ( b)j )、态间的初始相位差 ( θ( a R)nq - θ( b I)nq )及光子干涉项的幅度 ∑qj=1R( a)j R( b)j 等分别满足一定的条件 ,则态 |Ψ( ab) 〉q的第一和第二正交分量总可分别呈现出周期性变化的等阶 N次方H压缩效应 .2 )当 q N =2 p且 p=2 m+ 1 ( m=0 ,1 ,2 ,3,… ,… )时 ,若构成态 |Ψ( ab) 〉q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度 (即平均光子数 )和初始相位相等 ,亦即 R( a)j =R( b)j 和 φ( a)j =φ( b)j( j=1 ,2 ,3,… ,q) ,则态 | Ψ( ab) 〉q可呈现出“等阶 N次方 H压缩简并” 展开更多
关键词 非对称两态叠加 多模量加态光场 等阶N次方H压缩简并 等阶N-H最小测 不准态 量子光学 多模压缩态 腔膜总数 压缩阶数
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第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究 被引量:176
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作者 侯洵 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 1998年第10期865-879,共15页
本文在文献20的基础上进一步提出了多模辐射场的N-Y最小测不准态、N-H最小测不准态、N-Y压缩最小测不准态以及N-H压缩最小测不准态等的定义.构造了由多模(q模)相干态|{Zj}>q及其相反态|{-Zj}>q的线性... 本文在文献20的基础上进一步提出了多模辐射场的N-Y最小测不准态、N-H最小测不准态、N-Y压缩最小测不准态以及N-H压缩最小测不准态等的定义.构造了由多模(q模)相干态|{Zj}>q及其相反态|{-Zj}>q的线性叠加所组成的第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场|ψ(2)1>q,利用文献20新近提出的有关多模辐射场的两种非线性高阶压缩的定义,首次对态|ψ(2)1>q的N次方Y压缩及N次方H压缩效应进行了详细研究.结果表明,1)当N为偶数时,态|ψ(2)1>q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ(2)1>q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应.2)当q·N为偶数时,态|ψ(2)1>q恒处于N-H最小测不准态;当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ(2)1>q则可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应.3)N次方Y压缩及N次方H压缩效应的压缩深度与腔模总数q、压缩参数Rj以及压缩阶数N等非线性相关,后者与上述参量的非线性关联程度要比前者的更强. 展开更多
关键词 两态叠加 多模叠加态 光场 非线性 高阶压缩
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第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究 被引量:121
5
作者 杨志勇 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 1998年第11期961-974,共14页
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模(即q模)虚相干态|{iZj}>q及其相反态|{-iZj}>q的线性叠加所组成的第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场|ψ(2)2>q.利用新近建立的有关双模及多模辐射场的非线性高... 本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模(即q模)虚相干态|{iZj}>q及其相反态|{-iZj}>q的线性叠加所组成的第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场|ψ(2)2>q.利用新近建立的有关双模及多模辐射场的非线性高阶压缩理论,首次对态|ψ(2)2>q的两种非线性高阶压缩(即N次方Y压缩和N次方H压缩)效应进行了详细研究.结果表明:1)当N为奇数时,如果各模的初始相位满足一定的量子化条件,而态间的初始相位差在其态间压缩区内连续变化;或者态间的初始相位差取某一特定值,而各模的初始相位在其腔模压缩区内连续变化时,态|ψ(2)2>q就会呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应.2)当q·N为奇数时,如果各模的初始相位和满足一定的量子化条件,而态间的初始相位差在上述的态间压缩区内连续变化;或者态间的初始相位差取上述的某一固定值,而各模的初始相位和在其腔模和压缩区内连续变化时,态|ψ(2)2>q就呈现出周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应.3)与文献10相比,态|ψ(2)2>q与态|ψ(2)1>q这两者之间的压缩情况正好相反. 展开更多
关键词 相干态 两态叠加 非线性 高阶压缩 光场压缩
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第Ⅱ种强度不等的两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩——2腔模总数与压缩阶数两者之积取奇数的情形 被引量:3
6
作者 薛红 杨志勇 +3 位作者 侯洵 孙秀泉 王菊霞 韩小卫 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第4期402-406,共5页
构造了由多模复共轭相干态的相反态 |{ -Z(a) *j }〉q和多模虚共轭相干态的相反态|{ -Z(b) *j }〉q的线性叠加所组成的第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ(ab) 〉q 的等阶 N次... 构造了由多模复共轭相干态的相反态 |{ -Z(a) *j }〉q和多模虚共轭相干态的相反态|{ -Z(b) *j }〉q的线性叠加所组成的第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ(ab) 〉q 的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 ,在腔模总数与压缩阶数这两者之积取奇数 ,则当各对应模的初始相位、各对应模的初始相位差 ,态间的初始相位差、以及光子干涉项的幅度之和等分别满足一定的量子化条件时 ,态 |Ψ(ab) 〉q的第一及第二正交分量可分别呈现出周期性变化的等阶 N次方 H压缩效应 . 展开更多
关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 等阶N次方H压缩 等阶N-H最小测不准态 腔模总数 压缩阶数 量子光学
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第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的N次方X压缩 被引量:4
7
作者 王菊霞 杨志勇 +2 位作者 皇甫国庆 罗维亮 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第8期919-923,共5页
利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论 ,对第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方X压缩特性进行了详细研究 ,发现了其存在等幂次N次方X压缩效应的条件 ,还发现第Ⅰ、第Ⅱ两类两态叠加多模叠加态光场之间存在相似压... 利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论 ,对第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方X压缩特性进行了详细研究 ,发现了其存在等幂次N次方X压缩效应的条件 ,还发现第Ⅰ、第Ⅱ两类两态叠加多模叠加态光场之间存在相似压缩和压缩简并现象 。 展开更多
关键词 两态叠加 多模叠加态光场 等幂次N次方X压缩 相似压缩 压缩简并 多模非经典光场 量子光学
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第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的任意奇数阶等阶N次方Y压缩 被引量:2
8
作者 薛红 杨志勇 +3 位作者 韩小卫 王菊霞 孙秀泉 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第3期266-272,共7页
本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q 的任意奇数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N=2 p+1的条件下 ,无论 p=2 m还是 p =2 m+1 (m =0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,只要构成... 本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q 的任意奇数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N=2 p+1的条件下 ,无论 p=2 m还是 p =2 m+1 (m =0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个不同的量子态|{ - Zj(a) * }〉q与 |{ - i Zj(b) * }〉q 的各对应模的强度 (即平均光子数 )和初始相位都不相等 ,亦即Rj(a) ≠ Rj(b) 和φj(a) ≠φj(b) (j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,并且 qj =1R(a) (2 p+ 1)j = qj =1R(b) (2 p+ 1)j ,则当各对应模的初始相位φj(a) 与φj(b) 、各对应模的初始相位差 (φj(a) -φj(b) ) ,态间的初始相位差 (θ(a R)nq -θ(b I)nq )以及光子干涉项的幅度 qj =1R(a)j R(b)j 等分别满足一定的量子化条件时 ,态 |Ψ(ab) 〉q 的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的、任意奇数阶等阶 N次方 Y压缩效应 .这一结果 ,与现有报道的结果截然不同 . 展开更多
关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 任意奇数阶等阶N次方Y压缩 等阶N-Y最小测不准态 量子光学
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两多模相干态的叠加态光场的等幂N次Y压缩 被引量:4
9
作者 孟继德 《西北大学学报(自然科学版)》 CAS CSCD 北大核心 2003年第6期636-640,共5页
根据量子力学态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)}>q和多模复共轭相干态的相反态等幂次|{-zj(b)}>q的线性叠加所组成的振幅不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψn(2)>q(j=1,2,3,…,q),利用多模压缩态理论研究了态|... 根据量子力学态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)}>q和多模复共轭相干态的相反态等幂次|{-zj(b)}>q的线性叠加所组成的振幅不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψn(2)>q(j=1,2,3,…,q),利用多模压缩态理论研究了态|Ψn(2)>q的等幂次N次方Y压缩特性。结果表明:在各模的平均光子数不相等而对应模的初始相位相等亦即Rj(a)≠Rj(b)且ψj(a)=ψj(b)=ψj的条件下,如果各模的初始相位ψj和态间的初始相位差θpq(R)-θnq(R)=△θ满足一定取值关系,则无论压缩次数N为奇数还是偶数,态|Ψn(2)>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂次N次方Y压缩效应,但N是奇数时的压缩深度大于N是偶数时的压缩深度。 展开更多
关键词 多模相干态 非对称两态叠加 多模叠加态光场 等幂次N次方Y压缩
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非对称多模量子叠加态光场的等幂高次和压缩 被引量:1
10
作者 孟继德 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2004年第4期502-509,共8页
根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*}>q和多模复共轭相干态|{zj(b)*}>q的相反态|{-zj(b)*}>q的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态光场|ψ(2)>q,利用多模压缩态理论研究了态|ψ1f(2)&... 根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*}>q和多模复共轭相干态|{zj(b)*}>q的相反态|{-zj(b)*}>q的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态光场|ψ(2)>q,利用多模压缩态理论研究了态|ψ1f(2)>q的等幂高次和压缩特性,结果表明: 1)当Rj(a)=Rj(b)和ψj(a)-ψj(b)=±(2k+1)π(k=0,1,2,3……),态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均处于N-H最小测不准态的结果;2)当Rj(a)=Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,ψ态|1f(2)>q的等幂高次和压缩与文献3的结果相似; 3)当Rj(a)≠Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,且和满足一定条件时,无论qN为奇数还是偶数,态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂高次和压缩效应,但qN为奇数时的压缩深度大于qN为偶数时的压缩深度。 展开更多
关键词 量子光学 多模相干态 非对称两态叠加 多模量子叠加态光场 N-H最小测不准态 等幂高次 和压缩
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一种多模叠加态光场的不等幂次H压缩特性 被引量:1
11
作者 薛红 《西北大学学报(自然科学版)》 CAS CSCD 北大核心 2005年第6期723-726,共4页
目的对强度相等的对称两态叠加多模叠加态光场的不等幂次N_j次方H压缩特性进行详细研究。方法根据量子力学中的态叠加原理,并运用多模辐射场的广义非线性不等幂次高次压缩的一般理论,寻求适当的压缩条件。结果在一定的压缩条件下,上述... 目的对强度相等的对称两态叠加多模叠加态光场的不等幂次N_j次方H压缩特性进行详细研究。方法根据量子力学中的态叠加原理,并运用多模辐射场的广义非线性不等幂次高次压缩的一般理论,寻求适当的压缩条件。结果在一定的压缩条件下,上述对称两态叠加多模叠加态光场总可呈现出周期性变化的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩效应。结论在一定的压缩条件下其压缩特性总是呈现出周期性的对称互补关系。 展开更多
关键词 两态叠加 多模叠加态光场 不等幂次Nj次方H压缩 不等幂次Nj-H最小测不准态
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新型多模叠加态光场的等N次幂Y压缩特性
12
作者 王明祥 王晋国 +1 位作者 魏俊波 胡卓蕊 《长安大学学报(自然科学版)》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第3期107-110,共4页
根据量子力学的线性叠加原理,用多模虚奇相干态和多模复共轭偶相干态组成四态叠加多模叠加态光场|Ψo(e4)Ⅷ〉q,运用多模压缩态理论得到了|Ψo(e4)Ⅷ〉q的等N次幂Y压缩的一般理论结果。通过对该理论结果的数值分析发现:当压缩幂次N、腔... 根据量子力学的线性叠加原理,用多模虚奇相干态和多模复共轭偶相干态组成四态叠加多模叠加态光场|Ψo(e4)Ⅷ〉q,运用多模压缩态理论得到了|Ψo(e4)Ⅷ〉q的等N次幂Y压缩的一般理论结果。通过对该理论结果的数值分析发现:当压缩幂次N、腔模总数q、各模相干态的平均光子数R2j,以及奇相干态和多模复共轭偶相干态叠加几率幅的模ro、re等参数的取值满足一定的条件时,态|Ψ(oe4)Ⅷ〉q可呈现等幂次N Y最小测不准态,“半相干态效应”、半压缩效应、第一正交分量呈现等N次幂Y压缩或第二正交分量呈现等N次幂Y压缩。 展开更多
关键词 量子光学 多模叠加态光场 压缩态 等幂次N—Y压缩
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非对称两态叠加多模量子叠加态的等阶偶数阶Y压缩
13
作者 孟继德 屈波 《贵州师范大学学报(自然科学版)》 CAS 2004年第3期66-70,共5页
构造了由多模复共轭相干态z(a) j 〉q 和多模虚共轭相干态iz(b) j 〉q 的相反态 -iz(b) j 〉q 所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态Ψ〉q。利用多模压缩态理论 ,研究了该态的等阶偶数阶Y压缩效应 ,结果表明 :压缩阶数N为偶数 ,即N ... 构造了由多模复共轭相干态z(a) j 〉q 和多模虚共轭相干态iz(b) j 〉q 的相反态 -iz(b) j 〉q 所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态Ψ〉q。利用多模压缩态理论 ,研究了该态的等阶偶数阶Y压缩效应 ,结果表明 :压缩阶数N为偶数 ,即N =2p(p =1,2 ,3,…… ) ,并且各个模的初始相位 φj 以及由态z(a) j 〉q 和态-iz(b) j 〉q的初始相位差θ(R)pq -θ(I)nq 与态z(a) j 〉q 和态 -iz(b) j 〉q 的等序号的各个模的振幅之积R(q)j R(b)j 的和∑qj=1[R(a)j R(b)j ]组成的混合位θ(R)pq -θ(I)nq +∑qj=1[R(a)j R(b)j ]分别满足一定的条件时 ,不论p为奇数还是偶数 ,态Ψ〉q 的两个正交相位分量交替呈现周期性变化的等阶偶数阶Y压缩效应 。 展开更多
关键词 非对称两态叠加 多模量子叠加态 等阶偶数阶Y压缩 多模复共轭相干态 多模虚共轭相干态
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非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩 被引量:2
14
作者 孟继德 《光电子技术与信息》 2004年第4期19-24,共6页
构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……)... 构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……),并且各个模的初始相位ψf、态|{zj(a)*})q和态|{izj(b)*})q的初始相位差θpq(R)-θnq(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj(a)Rj(b)的和∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]组成的混合相位θpq(R)-θnq(I)-∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数还是偶数,态|ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的. 展开更多
关键词 多模相干态 非对称两态叠加多模叠加态 等幂偶数次Y压缩 N-Y最小测不准态
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非对称两态叠加多模量子叠加态的不等阶N_j次方H压缩
15
作者 孟继德 《陕西师范大学学报(自然科学版)》 CAS CSCD 北大核心 2004年第S1期35-40,共6页
利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{z(a) j}〉q和多模复共轭相干态|{z(b) j}〉q的相反态|{-z(b) j}〉q这两个非对称的量子态的线性叠加所组成的多模量子叠加态|ψ〉q的高阶不等阶Nj次方H压缩效应,结果表明,如果各个模... 利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{z(a) j}〉q和多模复共轭相干态|{z(b) j}〉q的相反态|{-z(b) j}〉q这两个非对称的量子态的线性叠加所组成的多模量子叠加态|ψ〉q的高阶不等阶Nj次方H压缩效应,结果表明,如果各个模的压缩阶数Nj与各个模的初始位相φj之积Njφj的总和以及态|{z(a) j}〉q和态|{-z(b) j}〉q之间的初始相位差θ(R)pq-θ(R)nq分别满足一定的条件时,多模量子叠加态|ψ〉q的两个正交相位分量可分别呈现出周期变化的高阶不等阶Nj次方H压缩效应.当各个模的压缩阶数的和为奇数时可获得较大的压缩深度. 展开更多
关键词 多模相干态 非对称两态叠加多模量子叠加态 高阶不等阶Nj次方H压缩效应 NjH最小测不准态
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量子熵及其在生物光子学中的应用(英文)
16
作者 顾樵 《深圳大学学报(理工版)》 EI CAS 北大核心 2013年第2期111-121,共11页
基于光子场与声子库的相互作用机制,建立一个量子光学模型来描述"薛定谔猫"态所诱导的非经典效应的动力学演化.研究光场的量子统计性质(包括光子数分布、平均光子数、光子数方差和光场起伏),讨论了光场量子熵的时间演化,涉及S... 基于光子场与声子库的相互作用机制,建立一个量子光学模型来描述"薛定谔猫"态所诱导的非经典效应的动力学演化.研究光场的量子统计性质(包括光子数分布、平均光子数、光子数方差和光场起伏),讨论了光场量子熵的时间演化,涉及Shannon熵、Wehrl熵及光子统计熵.研究表明,这三种熵在描述光场的量子统计性质方面是相互等价的,而光子统计熵具有可测量的特点,因此光子统计熵的概念和表述被用来研究生物光子辐射的相干性问题.通过测量新鲜树叶和一个非生命天然辐射体的自发光子辐射,对比分析相应的光子数方差及光子统计熵.结果表明,生物光子辐射具有高度的相干性.经考察衰变过程中的生物光子辐射相干性,并与稳态情况相比较,发现两者高度一致.特别是,可采用统一的表达式拟合衰变和稳态两种情况下场熵G(N)随平均光子数N的变化.作为应用,测量了转基因黄豆的自发光子辐射,并与相应的传统样品相比较,发现两者在光子统计熵的意义上有显著区别. 展开更多
关键词 光子-声子相互作用 非经典光 量子统计性质 薛定谔猫态 光场的量子熵 生物光子辐射的相干性 光子统计熵 转基因黄豆的识别
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宏观可分辨量子态的产生和检测
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作者 朱本源 王宗篪 《光学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 1990年第4期289-293,共5页
本文利用SO(3)旋转群性质得到了非线性双折射介质模型的一个严格解.由此证明相干态进入双折射介质后将产生宏观上可分辨的量子迭加态.为检测它们所产生的干涉条纹,本文采用零拍检测方案,计算了初态为线偏振和圆偏振相干光时零拍检测器... 本文利用SO(3)旋转群性质得到了非线性双折射介质模型的一个严格解.由此证明相干态进入双折射介质后将产生宏观上可分辨的量子迭加态.为检测它们所产生的干涉条纹,本文采用零拍检测方案,计算了初态为线偏振和圆偏振相干光时零拍检测器输出流的几率分布. 展开更多
关键词 宏观 可分辨量子态 零柏检测
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